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      TWO-DIMENSIONAL ELECTRIC CURRENT DISTRIBUTION IN THE PRESENCE OF INHOMOGENEOUS AND ANISOTROPIC ELECTRICAL CONDUCTIVITY IN THE FORM OF EXPONENTIAL FUNCTION OF LONGITUDINAL COORDINATE WITH SPATIALLY PERIODICAL VARIATION = 공간주기적 변동하에 지수함수형의 비균질, 비등방성 전기전도도에 의한 이차원전류 분포

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      국문 초록 (Abstract) kakao i 다국어 번역

      플라즈마의 전기전도도는 비균질, 비등방성이므로 핵융합에서의 플라즈마 집속과 아울러 플라즈마 물리학의 본질적인 과제가 되었으나 이론적으로 연구하기 위해서는 특이한 형의 편미분방정식의 해를 구해야 해결의 전망이 보일 것이다. 따라서 이 문제에 관하여 여러 가지 실험결과가 발표되고, 모델이 제창되었으나, 적절한 성과를 보여주지 못하였다. 최근에 Emets와 저자에 의한 구체적인 연구 성과가 발표되었는데 Emets의 연구 중의 몇가지는 저자의 연구결과의 특수한 경우에 해당됨이 밟혀졌다. 또한 저자는 공간주기적 변동의 영향이 무시될 경우에 MHD 챤넬의 벽 구조의 전극배치의 물리적 경계조건을 고려하여 MHD 챤넬 내부의 이차원 전류분포를 상세히 구하였다. 이 결과는 비교적 고온이 아닌 경우에 MHD 장치를 이용하여 대규모의 에너지직접변환에 의한 진기발전의 기본이 된다. 본 연구에서는 공간 주기적 변동을 받으면서 지수함수적으로 증가하는 비균질, 비등방성 전기전도에 의한 MHD 챤넬 내부의 2차원전류 분포를 전자 Hall parameter β□2의 경우에 대하여 구하였다.
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      플라즈마의 전기전도도는 비균질, 비등방성이므로 핵융합에서의 플라즈마 집속과 아울러 플라즈마 물리학의 본질적인 과제가 되었으나 이론적으로 연구하기 위해서는 특이한 형의 편미분...

      플라즈마의 전기전도도는 비균질, 비등방성이므로 핵융합에서의 플라즈마 집속과 아울러 플라즈마 물리학의 본질적인 과제가 되었으나 이론적으로 연구하기 위해서는 특이한 형의 편미분방정식의 해를 구해야 해결의 전망이 보일 것이다. 따라서 이 문제에 관하여 여러 가지 실험결과가 발표되고, 모델이 제창되었으나, 적절한 성과를 보여주지 못하였다. 최근에 Emets와 저자에 의한 구체적인 연구 성과가 발표되었는데 Emets의 연구 중의 몇가지는 저자의 연구결과의 특수한 경우에 해당됨이 밟혀졌다. 또한 저자는 공간주기적 변동의 영향이 무시될 경우에 MHD 챤넬의 벽 구조의 전극배치의 물리적 경계조건을 고려하여 MHD 챤넬 내부의 이차원 전류분포를 상세히 구하였다. 이 결과는 비교적 고온이 아닌 경우에 MHD 장치를 이용하여 대규모의 에너지직접변환에 의한 진기발전의 기본이 된다. 본 연구에서는 공간 주기적 변동을 받으면서 지수함수적으로 증가하는 비균질, 비등방성 전기전도에 의한 MHD 챤넬 내부의 2차원전류 분포를 전자 Hall parameter β□2의 경우에 대하여 구하였다.

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      다국어 초록 (Multilingual Abstract) kakao i 다국어 번역

      Two-dimensional electric current distribution Jx(x, y) and Jy(x, y) in the presence of anisotropical and inhomogeneous electrical conductivity, σ = σ0exp[ε(S0x + S00cos ωx + S01sin ωx)], where σ0 is independent on the longitudinal coordinate, 0 < σ < 1, S0 and ω given constants having the dimension of reciprocal length, S00 and S01 also given constants, are obtained solving a partial differential equation for Φ = φ (x,y) + Bψ (x,y), where φ is the electrostatic potential, B the z-component of magnetic induction, and ψ the stream function, which is derived from the well-known MHD fundamental equations.
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      Two-dimensional electric current distribution Jx(x, y) and Jy(x, y) in the presence of anisotropical and inhomogeneous electrical conductivity, σ = σ0exp[ε(S0x + S00cos ωx + S01sin ωx)], where σ0 is independent on the longitudinal coordinate, 0 ...

      Two-dimensional electric current distribution Jx(x, y) and Jy(x, y) in the presence of anisotropical and inhomogeneous electrical conductivity, σ = σ0exp[ε(S0x + S00cos ωx + S01sin ωx)], where σ0 is independent on the longitudinal coordinate, 0 < σ < 1, S0 and ω given constants having the dimension of reciprocal length, S00 and S01 also given constants, are obtained solving a partial differential equation for Φ = φ (x,y) + Bψ (x,y), where φ is the electrostatic potential, B the z-component of magnetic induction, and ψ the stream function, which is derived from the well-known MHD fundamental equations.

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      목차 (Table of Contents)

      • Introduction
      • Fundamental Equations
      • Calculations
      • Two-dimensional Current Distributions
      • Introduction
      • Fundamental Equations
      • Calculations
      • Two-dimensional Current Distributions
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