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김헌오,하양,신종태,박구동,김태수,Kim, Heon-Oh,Ha, Yang,Shin, Jong-Tae,Park, Goo-Dong,Kim, Tae-Soo 한국광학회 1998 한국광학회지 Vol.9 No.3
광전자 계수법을 이용하여 준열광원에서 방츨되는 빛의 광전자 분포를측정하였다. 준열광원은 선편광된 He-Ne 레이저빔을 9$\mu$m의 거칠기로 표면이 연마된 유리판에 트과시킨 것으로, 연마유리판의 회전속도에 따라 결맞음시간에 따라 회전속도에 따라 결맞음 시간은 31.4$\mu$s로부터 2.48$\mu$s까지 변하는 특징을 갖는다. 준열과원의 결맞음시간보다 측정시간이 매우 길 때 광전자 분포는 Poisson 분포를 나타내었으나측정시간보다 광원의 결맞음시간이 길러질수록 광전자 분포는 Bose-Einstein 통계를 보였다. The phtocount distributions of a quasi-thermal light source were measured by using the photoelectric counting method. The source was fabricated from the ground glass plate of 9${\mu}{\textrm}{m}$ roughness illuminated by linearly polarized He-Ne laser beam. The coherence time of the quasi-thermal light changed from 31.4$mutextrm{s}$ to 2.48$mutextrm{s}$ according to the grain velocity of the ground glass plate. The photocount distribution showed the Bose-Einstein statistics for a long coherence time compared to the counting time interval, while the distribution approaches the Poisson distribution when the coherence time much shorter than the counting time.
김헌오,하양,신종태,김태수,Kim, Hyun-Oh,Ha, Yang,Shin, Jong-Tae,Kim, Tae-Soo 한국광학회 1996 한국광학회지 Vol.7 No.4
He-Ne 레이저를 표면이 9.mu.m의 거칠기로 연마된 원형유리에 투과시킨 준열광원을 제작하여 측정시간 T와 회전속도 v등의 실험조건을 변화시키면서 광전자 분포의 변화를 측정하였다. 준열광원에서 나오는 빛의 광전자 분포의 평균값 <n>과 가변도 <(.DELTA.n)$^{2}$>를 구해본 결과, 측정시간 T가 결맞음시간 .tau.$_{c}$에 비해서 클 때는 광전자 분포가 푸아송 분포로 접근한다는 것을 확인하였다. T가 .tau.$_{c}$보다 훨씬 큰 즉, T/.tau.$_{c}$>>1인 경우 연마유리 원판의 회전속도를 변화시키면서 광전자 분포를 측정함으로써 회전속도가 증가함에 따라 결맞음시간 .tau.$_{c}$가 31.43.mu.m에서 2.48.mu.m로 감소한다는 것을 확인하였으며 표면의 거칠기 .sigma.와 회전속도 v의 비로 나타내는 결맞음시간 .sigma./v와 비교하였다. The photocount distribution from a quasi-thermal light source, a moving ground glass disk (surface roughness; 9 ${\mu}{\textrm}{m}$) illuminated by a well-stabilized He-Ne laser, is measured by a photon counting system, and analyzed with theoretical calculations. The distribution approaches the Poisson distribution for the long coherence time ${\tau}_c$ compared to the measuring time T. The coherence time ${\tau}_c$ of the quasi-thermal source can be changed by controlling the velocity v of the motor driving the glass disk. By the comparison of experimental results and theory for the condition of T/ ${\tau}_c$ >>1, the coherence time ${\tau}_c$ of the quasi-thermal source is turned out to be in the range of 31.43 $mutextrm{s}$~2.48 $mutextrm{s}$ according to the circumferential velocity of the disk, and compared with the simple calculation of $\sigma$/v.